小さな泡からなるスポンジ状のガラス質の断熱材。 表面拡散が最も早く、粒界拡散がその次で、体積拡散が最も遅い。表面では空孔形成の活性化エネルギーEsが不要であること、粒界拡散では空孔の媒介を必要としないことから、両拡散とも活性化エネルギーは体積拡散のそれよりも小さい。 固相拡散接合の原理 0 固相拡散接合は材料表面同士の密着が生じることで， その部分で原子間の結合が達成されて接合が進行する． 表面の酸化皮膜が強固な場合，化学結合は妨げられる 拡散方程式 平成19年: 昨年に引続き少しだけ改訂 平成20年: 図の原ファイル名を変更：内容に変更なし 原子の移動は、対流などによるマクロな移動と分子運動などによるミクロな移 動に分けることができる。 触媒有効係数 1. 拡散(diffusion)：粒子、熱、運動量などが広がる現象 固体内でも、原子、イオン、欠陥は動く（拡散する）。 固体内の拡散 原子が整然と配列している固体では、気体や液体に比べる と原子は動きにくいが、固体でも拡散は起こっている。 フィックの法則（フィックのほうそく、英: Fick's laws of diffusion ）とは、物質の拡散に関する基本法則である。 気体、液体、固体（金属）どの拡散にも適用できる。 フィックの法則には、第1法則と第2法則がある。 この法則は、1855年にアドルフ・オイゲン・フィックによって発表された。 対象とするプロセス：粒子状触媒の有効性 応である。触媒表面の反応ガス濃度を mol/m 図1 )球状触媒内の反応成分濃度分布 2 触媒は整形された粒子状であり，反応物はその表面から触 媒粒子中の細孔内を拡散しながら，反応により消失する。触 表面拡散は気相輸送と同様に収縮を伴いませんが、体積拡散では粒界からネック部分への物質移動によって収縮が起こります。 固相焼結の駆動力は粒子の自由表面と粒子の接触点との間の自由エネルギーの差、すなわち化学ポテンシャルの差になります。

拡散係数や電気伝導度kの温度変化は、k = Aexp(－E/RT) で表わされる。ここで、Aは定数、 Eは活性化エネルギー、Rは気体定数、Tは絶対温度である。 「泡ガラス」：あわがらす/Cellular Glass. 固相拡散接合の原理および接合機構 2.1. の、拡散係数の温度依存性。文献[7]より 引用。 図8 HeとNeの拡散係数の温度依存性。1がHe、 2がNeのデータである。文献[8]より引用。 図9 Amersilを用いた、酸素の拡散係数の温度依 存性。1, 2 はバルブ状、3はファイバー状 にしたもので、酸素圧は1, 2は760Torr、3 表面拡散と体積拡散の違いをできれば詳しくおしえてください車に関する質問ならGoo知恵袋。あなたの質問に50万人以上のユーザーが回答を寄せてくれます。あなたの疑問と同じような質問や、あなたの疑問を解決するような回答がないか探してみましょう。 拡散現象 —相互拡散係数を求める— 1 目的 拡散(diffusion) は、一般には社会的問題や気象現象のように広い空間に対象物が広がって行く過程 を指すが、ここでは結晶体など固体中で原子が移動する現象を対象として考える。拡散現象の本質は、 4. ただし拡散係数Dは、濃度によって変化する。例えばFe-0.15wtC合金におけるFCC γ-Fe中のCの1000℃における拡散係数は2.5×10-11 m2 s-1 であるが、Fe-1.4wt%C 合金においては7.7×10-11 m2 s-1となる。こうした違いは、例えばC原子によりFe 2. 俣野界面 0.5 DS 表面 CA(x) 10 –14 A→Bに拡散した原子数と B→Aに拡散した原子数が 等しいとして決まる界面 距離, x Db DL 10 –18 10 –22 1 粒界 体拡散 2 3 Tm / T Aの原子濃度, CA 拡散係数, D [m2/s] 液相 JB JA Aの原子濃度, CA 2Tm 10 –6 拡散対 また、全ての温度域でDb>DLであるが、単位体積あたりの体拡散 … 拡散方程式 平成19年: 昨年に引続き少しだけ改訂 平成20年: 図の原ファイル名を変更：内容に変更なし 原子の移動は、対流などによるマクロな移動と分子運動などによるミクロな移 動に分けることができる。

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